無線工学メモ

無線で大切なのはやっぱりアンテナだ。

高利得のアンテナは受信にも送信にも有利なことは常識だ、高出力ばかり頼るのではなく、アンテナの整備が一番。

例えば20デシベルの利得の八木アンテナでは
10\log{n}=20\\log{n}=2\\
となり約100倍の利得が得られます。1Wで100Wと同じです。
それでは半分の10デシベルではどうでしょうか?
10\log{n}=10\\log{n}=1
となり10倍です。

このように少しでも利得の高いアンテナが良いことがわかります。

アンテナの種類とインピーダンス

アンテナ名長さインピーダンス実効長
半波長ダイポールアンテナ\frac{1}{2}\lambda73Ωl_e=\frac{\lambda}{\pi}
八木アンテナ\frac{1}{2}\lambda20〜30Ωl_e=\frac{\lambda}{\pi}
\frac{1}{4}\lambda垂直接地アンテナ\frac{1}{4}\lambda36Ωl_e=\frac{\lambda}{\pi}
グランドプレーン21Ω
ホイップアンテナ36Ω
折り返しダイポール272Ω実効長 l_e=\frac{2\lambda}{\pi}
スリーブアンテナ\frac{1}{2}\lambda73Ω

線路の特性インピーダンスZ_o=\sqrt{\frac{L}{C}}

給電線とアンテナのマッチングを取るためにアンテナチューナーなどが必要となります。

アンテナチューナー

SWR

アンテナと給電線とのインピーダンスによってのSWRについて

ダイポールアンテナ(73Ω)に50Ωの同軸ケーブルを接続した場合のSWR値は下記の通り。

少しでも損失を無くすためにアンテナチューナは必要です。

\frac{73}{50}=1.46 です。

アンテナについて

まず、アンテナというとその長さが最初に頭に浮かぶ、無限長なら最高なのだが、狭い土地ゆえ不可能で、有限の長さとなる。
要するに先端が開放されているようなアンテナである、そういったアンテナを定在波アンテナと呼ぶ。
この定在波アンテナの特徴は

周波数と波長とアンテナの長さを数学的な式にすると

長さをlとし、周波数をfと表す
共振周波数を求める式は f=\frac{1}{2\pi\sqrt{LC}}

その時の波長λ[m]は\lambda=\frac{30*10^6}{f}

展開するとλ=4l

また奇数倍からl=(2n-1)\frac{\lambda}{4}

7.1MHzのダイポールアンテナを考えてみよう。

波長の2分の1に共振させるためには 波長λは\lambda=\frac{30*10^6}{f}から\lambda=\frac{30*10^6}{7.1*10^6}=42.25[m]となります
2分の1ですから、\frac{42.25}{2}=21.125となりアンテナの長さが決まります。
実際はこの数値に短縮率(数%)を考えます。

その前に放射効率を考えてみましょう。

アンテナの実効抵抗と放射効率

アンテナに電力P[w](空中宣伝力)を供給しI[A]の電流が流れたときP=I^2*R(オームの法則)の関係があります。この時のRをアンテナの実効抵抗といいます。
電波を空間に放射するために役立つ放射抵抗Rrとアンテナで熱損失になるRiの和になります。

\frac{1}{4}波長の垂直接地アンテナの放射抵抗は36Ω、半波長ダイポールのアンテナの放射抵抗は約73Ωです。

半波長ダイポールアンテナの短縮率

本からの受け売りです

半波長ダイポールアンテナの長さlは、Δ%だけ短縮すると給電点インピーダンスは純抵抗(73.1Ω)になります。このΔ%を半波長ダイポールアンテナの短縮率といいます。

式にするとl=\frac{\lambda}{2}(1-\Delta)%となります。

給電点インピーダンスZ=73.1+j42.5

アンテナの長さを半波長よりやや短くするとアンテナエレメントがやや容量性になり42.5Ωの理空くタンス分が打ち消され、給電点インピーダンスは純抵抗の73.1Ωにすることができます。

アンテナの放射効率と放射抵抗の話し

アンテナに供給する電力P[W]、放射する電力P_rとすると\frac{P_r}{P}を輻射効率といい、一般に百分率%で表します。

アンテナの放射電界強度

電界強度

ある地点の電界強度は[V/m]の単位のように1メートル当たりの電圧であるが、一般には1μV/mを基準[0dB]とした時のデシベル値で表します。

例えば電界強度100μV/mをデシベルで表すと
20\log{100}=20\log10^2=20*2\log10=40*1=40となり40デシベルとなります。

  1. 続く\gamma

利得について


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Last-modified: 2023-10-31 (火) 09:13:45